| (1) | \begin{equation*} \begin{cases} {\bf u}= - \frac{k}{\mu} ( \nabla p - G \, {\bf e}_{\nabla p} ), & |\nabla p| > G, \\ {\bf u}= 0, & |\nabla p| \leq G . \end{cases} \end{equation*} |
где G представляет собой начальный градиент сдвига (т.е. минимальный пространственный градиент давления при котором начинается течение флюида в пласте) и {\bf e}_{\nabla p} = \frac{\nabla p}{|\nabla p|} – единичный вектор направления вдоль градиента давления.
Этот режим можно рассматривать как разновидность зависимости проницаемости от депрессии:
| (2) | {\bf u}= - \frac{k(|\nabla p|)}{\mu} \nabla p |
где k(|\nabla p|) дается следующим выражением:
| (3) | \begin{equation*} \begin{cases} k(|\nabla p|) = k_0 \, ( 1 - \frac{G}{|\nabla p|} ), & |\nabla p| > G, \\ k(|\nabla p|) = 0, & |\nabla p| \leq G . \end{cases} \end{equation*} |