10 | Здесь и далее работаем в приближении
| |
11 | Распишем временную производную в ур-нии (7) | |
12 | Распишем дивергенцию ур-ния (7) | |
13 | В ур-нии (9) вспоминаем, что плотность флюида явно зависит только от давления, соответственно градиент плотности представляет через градиент давления | |
14 | Перепишем ур-ние (7), используя конечные соотношения в (10) и (8), и определения для (6) и (7) | |
15 | Классическая запись уравнения диффузии в приближении изотермического процесса и независимости от времени плотности флюида и пористости породы. Правая часть уравнения представляет собой сумму двух частей. Первая отвечает за пространственное распределение давления, вторая же содержит множителем сжимаемость флюида. |
See also
Physics / Mechanics / Continuum mechanics / Fluid Mechanics / Fluid Dynamics / Pressure Diffusion / Pressure Diffusion @model / Single-phase pressure diffusion @model